thumb|right|Pseudorapidity values shown on a polar plot. In particle physics, an angle of zero is usually along the beam axis, and thus particles with high pseudorapidity values are generally lost, escaping through the space in the detector along with the beam. thumb|right|As polar angle approaches zero, pseudorapidity tends towards infinity. In experimental particle physics, pseudorapidity, \eta, is a commonly used spatial coordinate representing the angle of a particle relative to the beam axis. It is defined as \eta \equiv -\ln\left[\tan\left(\frac{\theta}{2}\right)\right], where \theta is
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在實驗粒子物理學當中，贗快度（pseudorapidity, ）是一個常用的空間座標，用來描述粒子運動方向，與入射粒子束流的夾角。其定義為： 其中是粒子动量與入射粒子束流的夾角（極角）。 可以将赝快度的定义写为粒子三动量的函数： 其中代表粒子沿粒子束流方向的動量。 當粒子的運動速度接近光速或者粒子的质量可以忽略時，有，贗快度近似於快度y。这种情况下，粒子的能量几乎只来自动量，类似于光子。快度在高能物理实验中的常用定義為： 不過，贗快度只與粒子運動方向與粒子束流方向的夾角（極角）有關，與粒子所帶的能量無關。需要注意的是，在高能物理实验中，粒子束流方向的选择是相对的，是根据情况来选择的。 在強子對撞機的環境下，人們偏好使用快度（贗快度）來取代極角。这是因为大致上可以认为粒子的產生恒为快度的函數。并且，在粒子束流的方向上，快度的改变不用考虑勞侖茲變換，快度的改变与伽利略变换里速度的改变类似，是线性加减的。这样，在强子对撞实验中进参照系变换时（如在质心参照系和实验室参照系之间进行变换），快度的改变就只是一个固定的差值。 以下是一些代表性的數字： 我們可以從下圖中看出來，贗快度對極角是對稱的。換句話說，在 = 在.
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